radiación, de la pérdida por efecto corona, por corrientes de Eddy, por
fugas, etc. Para la presente sección solamente se consideran la resistencia
óhmica y la resistencia de radiación.
La pérdida óhmica es igual a
I R
2
Ω
donde
I
es la corriente en algún
punto particular y
R
es la resistencia óhmica de los conductores a la
frecuencia de operación. Por lo general se escoge un punto particular donde
la resistencia toma un valor significativo. El valor de corriente usualmente
seleccionado es el máximo valor presente en la antena. La pérdida de
radiación en una antena es
I R
donde
I
es el valor máximo de corriente y
es la resistencia de radiación que es una cantidad ficticia que
representa una resistencia la cual si realmente se conecta a la antena en el
punto de máxima corriente, disiparía una cantidad de potencia igual a la
potencia radiada de la antena. La potencia total en la antena es
Ω
2
R
R
R
P I R R
T
2
R
=
+
(
Ω
)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (3-1)
Como la pérdida óhmica usualmente es mucho menor que la pérdida de
radiación, estas antenas son eficientes estructuras radiantes. En función de
los parámetros antes mencionados, la eficiencia de una antena se puede
definir como
η
=
+
= =
R
R R
P
P
G a
D
R
R
R
EN
Ω
. . . . . . . . . . . . . . . . . . (3-2)
donde
P
es la potencia radiada por la antena ,
P
la potencia entregada a
la antena,
G
R
EN
a
es la ganancia de antena, y
D
la directividad de la antena.
Matemáticamente la potencia radiada por una antena está dada por
P = S da
r r
⋅
∫
donde es el vector de Umov-Poynting dado por el producto
vectorial de los campos eléctrico y magnético. Al resolver esta expresión se
llega a
P =
, obteniéndose el valor de la resistencia de radiación que
resulta de 73.5 ohm para la antena Hertz, y de 36.5 ohm para la antena
Marconi.
r
S
I R
R
2
R
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La variación de la resistencia de radiación en función de la altura de
la antena, se muestra en la figura 3-7 según la polarización de la antena.
