Página 302 - Coordinación de Servicios de Información

Paso 2.
Estando el sistema en un estado caracterizado por las condiciones iniciales
(86.1 k.Pa, 6 m3 , 600 K) se pone en contacto, únicamente térmico, con un almacén hasta
que ambos llegan al equilibrio. Nos indican que la variación en la entropía del sistema para
este segundo proceso es igual a la variación en la entropía del universo debida al primer
proceso analizado; esto es que
a) V¡ = V. =6 m', b) t;S,_¡ ( siSI )" =0.597 ~kgK
Dado que la variación en la entropía del sistema para este proceso está dada como:
entonces, de esta ecuación calculamos la temperatura final alcanzada por el sistema en este
segundo proceso; esto es
1n (T¡)= t;S, _¡ (SiSI),,; de donde:
'T¡ mC v
[
kJ 1
t;S sisl 1).597 ~
e) T¡=T, exp ( '-~( )")= (60I)K)exp (K ) =791.93K
C, (3 k ) 1).717 ~
g kgK
En el estado final de equilibrio, el almacén y el sistema deben tener la misma temperatura,
concluimos entonces que
De la ecuación de estado de gas ideal PV = mRT resulta que.
(3 kg ) (0.287 ~)(791.93 K)
mRT¡ kgK
e) p¡=-v-¡-= 6m'
kJ
113.64 -, = 11 3.64 kPa
m
El estado final queda caracterizado como (PI' VI ' TI) = (113.64 kPa, 6 mJ
, 791.93 K)
293