PRÁCTICA 5
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diodo por la barrera de potencial así formada, en virtud de que ésta es de magnitud mayor al
potencial interconstruido de la unión y la región de vaciamiento , en este caso, se hace más
ancha. En los diodos reales este “bloqueo” de la corriente, dado en polarización inversa, no
es total: aparece una pequeña corriente de fuga, que comienza con el valor de la corriente
de saturación (I
0
), Fig.5-4. De esta manera, la corriente es prácticamente cero (en un rango
de nA a unos cuantos µA), aunque el voltaje de polarización inversa, , aumente, Fig. 5-4.
Si aumenta en un valor mucho mayor al que corresponde a la corriente de avalancha,
es posible que la unión P-N se sobrecaliente, es decir, que sobrepase su valor nominal de
disipación de potencia máxima y se queme, causando la destrucción de la unión.
Valor calculado
de R
[Ω]
Valor calculado de la
potencia disipada en
R @
[W]
Valor nominal de R
[Ω]
Potencia nominal
de R [W]
Tabla 5-2
Fig. 5-5. Ilustración del comportamiento más realista de un diodo polarizado en directa.
De acuerdo al valor del voltaje inverso repetitivo, anotado por Ud.
En la Tabla 5-1, ¿será posible trazar la característica en inversa
de este diodo con el equipo disponible en laboratorio? Justifique
su respuesta.
3.2.4
Cálculo de R
. Limitaremos el valor de la corriente directa
en el diodo a
. Calcule el valor mínimo de
la resistencia , de acuerdo al modelo más realista del diodo en
conducción, Fig. 5-5, para este valor máximo de corriente y para
un valor máximo de la fuente
. Complete la Tabla
5-2 con sus respuestas.
