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A este fenómeno se le conoce como “Dispersión de Rayleigh”, y se
debe a la existencia de pequeñas impurezas y zonas no homogéneas las
cuales al ser iluminadas emiten luz en todas direcciones. La luz así
producida es conocida como luz de Tyndall. Este es un punto muy
importante a considerar cuando se fabrica una fibra óptica, ya que las
impurezas y zonas no homogéneas deben reducirse a su mínima expresión con
el objeto de obtener la óptima propagación de la luz a través de dichas
fibras ópticas, obteniéndose por ende, mínima atenuación por dispersión
de Rayleigh.
Figura 5-6.- Dispersión de Rayleigh.
Las pérdidas por dispersión de Rayleigh son inversamente
proporcionales a la cuarta potencia de la longitud de onda, es decir
4
RAY
1
λ
α
≈
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (5-4)
Una expr
ica
de dióxido d
tros
materi
esión más precisa y que toma en cuenta que la fibra ópt
e silicio puede estar adicionada (dopada) con o
ales, es la proporcionada por Pinnow y Olshansky que se indica a
continuación
(
)
Δ+ =
B 1A
RAY
α
dB/km. . . . . . . . . . . . . . . . . (5-5)
4
λ
siendo del orden d
endo
del material adicionado; y
e 0.8 ,
B
se encuentra entre 40 y 100 dependi
A
Δ
es la diferencia relativa entre el máximo
valor del índice del núcleo y el valor medio del índice del revestido.
