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- Contrariamente, los vectores que represen–
tan fuerzas de compresión debidas a resortes (o
varillas) se trazarán viniendo desde el resorte (o
varilla) e
incidiendo
en el cuerpo, es decir, con su punta
precisamente en el punto de sujeción del resorte (o
varilla).
Por ejemplo, observe la piedra de la
Fig.
105a,
la cual está soportada por dos resortes en compresión
y
por un resorte en tensión.
Compresi6n
Empuja
Fig.l05
Empuja
,
,
Los resortes en compreslOn empujan a la
piedra
y
el resorte en tensión la jala. Note que los
vectores que representan las fuerzas de compresión de
los resortes los hemos trazado
hacia
el cuerpo. Las
puntas de estos vectores las ponemos en los puntos
donde se fijan los resortes a la piedra (Fig. 105b).
Regla 5.
La fuerza de compresión que ejerce un
resorte comprimido es un vector que, viniendo
desde y con la dirección del resorte, incide en el
punto de contacto con el cuerpo paciente,
independientemente de la orientación del resorte.
<Nota. Las fuerzas que emanan son fuerzas que
asociamo.5 con la acción de
"jalar";
las fuerzas que
inciden, con las acciones de
"empujar', "comprimir',
"oprimir', "presionar'
o
"sps tener".
Entre las fuerzas
que jalan tenemos las fuerzas de tensión (cables,
resortes, varillas); entre las
::¡ue
empujan (o
comprimen, etc.) tenemos las fuerzas de compresión
(resortes, varillas) y las fuerzas normales que surgen
en el contacto simple.
Demos un ejemplo. La Fig. 106a muestra un
bloque sometido a 5 fuerzas, entre las cuajes está el
peso W del bloque. El peso lo podemos trazar en
cualquier lugar, ya sea dentro o bien fuera pero cerca
del bloque. En cuanto a las demás fuerzas, estamos
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suponiendo que actúan en puntos a, b, e, d .
Ahora bien, las fuerzas
F
1
y
F3
emanan
de los
puntos
a
y
e,
respectivamente, y las fuerzas
F
2
y
F
4
inciden
en los puntos b
Y
d, respectivamente.
~
Wl
b~
a,
b
,
•
~' ~, ~
F,
, ~ ~
e '
Wl
e
F,
---.-.-~ - -- . ~
d
F,
r
F,
r
F,
Flg.
106
Cabe señalar que este uso es convencional,
dado que existe
un
principio en estática denominado
"principio de transmisibilidad de las fuerzas",
según
el cual toda fuerza se puede trasladar a lo largo de la
recta que la contiene sin que se alteren las ecuaciones
de equilibrio. De esta manera, las fuerzas existentes
sobre el bloque de la
Fig.
106a podrían haberse
trazado también como se muestra en la Fig. 106b:
Compare estas figuras. En ambos casos las
fuerzas son las mismas,
y
las ecuaciones de equilibrio
serán las mismas. En la Fig. 106a, según nuestra
convención adoptada, las fuerzas
F¡
y
F3
jalan,
y
la
fuerza F 2 empuja. En la Fig. l06b, en la que estas tres
fuerzas se han trasladado a otros puntos, las fuerzas
Fl
y F3 ahora empujan, y la fuerza F
2
ahora jala.
Estrictamente, los DCL's de dichas figuras son
uno mismo, son igualmente válidos. Sin embargo, por
razones de claridad, nosotros observaremos la
convención ya propuesta. No será incorrecto, no
obstante, desplazar alguna fuerza si eso ayuda a
visualizar mejor un DCL.
