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La ecuación anterior no se puede usar para partículas menores de una
micra de di~metro sin ser corregidas.
Para el caso de esferas de densidad unitaria a condiciones estandard
<1 atmosTera de presión y 2S o CI
VTS = 0.003 d 2 para 1 < d <: 100 "
con VTS [cm/s}
d ["l
Si la fuerza conductora fuera diferente a la gravedad, en condiciones
de equilibrio se obtienen ecuaciones similares.
para el caso de una fuerza centrifuga:
VTC = P d 2 Ac I 18 " con Ac = aceleración centrífuga
al ser aplicada una
velocidad tangencial Vt
y: con un radio de
Ac = Vt 2 /R movimiento R
De acuerdo con la ley de Stokes. la Tuerza resistente es directamente
proporc ional a la velocidad
Fd = v ó bien Fd = BV para d > l
con B= V/Fd = VI 3 ... " V d = 1/ 3 ... " d
en donde: B = movilidad I unidad de Tuerza B(cm/s/dinasl ó (s/g]
y: VTS = Fg B
Factor de COl-rece: ión
La ley de Stokes asume que la velocidad relativa entre el gas y
partícula en la superficie de esta es cero, lo cual no es válido
partículas en el rango submicrónico, cuyo movimiento se acerca al
recorrido libre medio del gas, tales partículas asientan
rápidamente que como predice la ley.
Por definición el cambio de momento es igual a la fuerza requerida
par a mover una esfera a trAves del gas (2a ley de Newton) la cual
denomina fuerza de resistencia o ~uerza de arrastre Fd
Fd = K 9 n/4 d 2 V'
la
para
del
más
se
en donde
diferentes
partícula
grAfica
K es una constante de proporcionalidad,
valores en función de la velocidad y
ó bien en ~unción ddel número de Reynolds,
la cual
la forma
tendrA
de la
de acuerdo con la
2i;