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Figura 2-2.- La línea de transmisión sin pérdidas.
Cuando se desea conocer la impedancia que presenta la línea de
transmisión a una distancia “a”, las expresiones (2-27) y (2-28) toman la
siguiente forma
(
)
(
)
V(a) = V e
+ V e
= V e e + V e e
1
- j L - S)
2
j L - S)
1
- j L j S
2
j L - j S
β
β
β
β
β
β
. . . (2-29)
(
)
(
)
(
)
I(a) =
1
Z
V e
V e
=
1
Z
V e e - V e e
O
1
- j L - S)
2
j (L - S)
O
1
- j L j S
2
j L - j S
β
β
β
β
β
−
β
(2-30)
si se considera
V = V e
in
1
- j L
β
y
V = V e
r
2
j L
β
donde es el voltaje de onda incidente, y
V
V
in
r
es el voltaje de onda
reflejada, resulta
V(a) = V e + V e
i n
j S
r
- j S
β
β
. . . . . . . . . . . . . . . . . . (2-31)
(
I(a) =
1
Z
V e + V e
O
i n
j S
r
- j S
β
)
β
C
. . . . . . . . . . . . . . . . (2-32)
que se consideran las expresiones generales en cualquier punto de la
línea de transmisión.
2-6.- Patrón de onda estacionaria
.
Cuando no se tiene la máxima transferencia de energía, se debe a
que
es decir no hay adecuado acoplamiento de impedancia de la
línea de transmisión con la carga, por lo que existirán sobre la línea la
onda incidente y la reflejada.
Z Z
O
≠
