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4-2-2.- La onda electromagnética en un medio conductor.
Para esta sección, se procede en forma similar a la sección 4-2-1
por lo que las ecuaciones fundamentales de Maxwell para un medio
conductor son:
∇
xH = E +
E
t
σ
ε ∂
∂
. . . . . . . . . . . . . . . . . (4-26)
∇
xE = -
H
μ ∂
∂
t
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-27)
∇ ⋅ =
E
ρ
ε
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-28)
∇ ⋅
=
μ
H 0
m
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-29)
(
)
∇ = +
xH
m
σ
ωε
j
E
m
. . . . . . . . . . . . . . . (4-30)
∇ = −
xE j
H
m
ωμ
. . . . . . . . . . . . . . . . . (4-31)
∇ ⋅
=
E
m
ρ
ε
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-32)
∇ ⋅
=
μ
H
m
0
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-33)
Ahora se va a analizar una onda electromagnética plana, armónica,
linealmente polarizada que se propaga en un medio conductor.
El eje
y
es paralelo a la intensidad de campo eléctrico, el eje
x
es paralelo al campo magnético y el eje
z
es la dirección de propagación
de la onda electromagnética, tal como se ilustra en la figura 4-3.
Figura 4-3.- Onda Electromagnética en medio conductor.
