- 125 -
γ
ωμ
ϕ
E j
H
r
=
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-82)
γ
ωμ
ϕ
E j
H
r
= −
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-83)
(
)
1
r r
rE
E
j
H
r
Z
∂
∂
∂
∂ϕ
ωμ
ϕ
−
⎡
⎣⎢
⎤
⎦⎥ = −
. . . . . . . . . . . . . . . . (4-84)
1
r
H
H j E
Z
r
∂
∂ϕ
γ
ωε
ϕ
− =
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-85)
γ
∂
∂
ωε
ϕ
H
H
r
j E
r
Z
− =
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-86)
(
)
1
0
r r
rH
H
r
∂
∂
∂
∂ϕ
ϕ
−
⎡
⎣⎢
⎤
⎦⎥ =
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-87)
Resolviendo de (4-82) a (4-87), las componentes transversales son:
(
)
E =
j
r
H
=
j
n
f
f
K r
H J K r
n
n
e
r
Z
C
C
m n C
j Z
g
ωμ ∂
∂ϕ
μ
ε
ϕ
ϕ
β
K
C
2
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
−
⎧
⎨
⎩
⎫
⎬
⎭
±
sen
cos
. . . . . . (4-88)
(
)
E
j
K
H
r
j
f
f
H J K r
n
n e
C
2
Z
C
m n
'
C
j Z
g
ϕ
β
ωμ ∂
∂
μ
ε
ϕ
ϕ
=
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
⎧
⎨
⎩
⎫
⎬
⎭
±
cos
sen
. . . . . . . (4-89)
(
)
H
K
H
r
j
f
f
f
f
H J K r
n
n e
r
C
2
Z
C
C
m n
'
C
j Z
g
=
= −
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ −
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
⎧
⎨
⎩
⎫
⎬
⎭
±
γ ∂
∂
ϕ
ϕ
β
1
2
cos
sen
. . . (4-90)
(
)
H
K r
H
jn
K r
H J K r
n
n
C
Z
C
m n C
j
ϕ
β
γ
∂
∂ϕ
ϕ
ϕ
=
=
Z
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
−
⎧
⎨
⎩
⎫
⎬
⎭
±
2
2
1
f
f
f
f
e
C
C
sen
cos
g
. . (4-91)
La impedancia
TE
para la guía de onda circular toma la misma
expresión que para la guía rectangular, o sea
− = =
−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
E
H
Z
r
TEO
ϕ
μ
ε
1
2
f
f
C
. . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-92)
La atenuación en la guía, debida a las pérdidas en las paredes
superconductoras, toma la siguiente expresión,
[
]
α
ωμ
σ ε
ω
TEO
TE
C
aZ
f
f
n
n
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ +
−
⎡
⎣
⎢
⎤
⎦
⎥
2
2
2
2
2
Raíz
neper/cm . . . . . . (4-93)
