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donde es la velocidad de la luz al aire libre, y
f
representa la
frecuencia de corte de la guía de onda en este modo de transmisión.
C
C
En general el modo
TE
se puede escribir como
TE
donde los
subíndices son para denominar un modo específico de transmisión.
Substituyendo m = 1 y n = 0 se encuentra que es el modo que requiere la
más baja potencia de excitación con la más baja frecuencia de operación,
denominándosele “modo dominante”.
mn
De manera similar a los casos anteriores, se pueden combinar las
ecuaciones de Maxwell para relacionar el campo magnético con el campo
eléctrico, y así determinar la impedancia característica en el modo
TE
que resulta ser
Z
Z
f
f
f
f
E
H
E
H
TE
og
C
C
X
y
X
=
−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
=
−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
= = −
1
1
2
2
μ
ε
y
. . . . . . . . . . . (4-73)
donde
f
está dada por
C
f
m
a
n
b
C
C
= =
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ +
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
c c
λ
π
π
π
2
2
2
. . . . . . . . . . . . . . . (4-74)
Si
K
m
a
n
b
C
2
2
2
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟ +
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
π
π
y
λ
π
C
C
K
=
2
la longitud de onda de corte en
función de las dimensiones de la guía, está dada por
λ
C
ab
a ² n ² b ²m²
=
+
2
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (4-75)
Se ha establecido que la longitud de onda en la guía es diferente
de la longitud de onda al aire libre; por lo que la relación entre la
longitud de onda de la guía (
λ
g
), la longitud de onda de corte (
λ
C
), y la
longitud de onda al aire libre (
λ
O
) es
1 1 1
2
0
2
2
λ
λ
λ
g
C
= −
.
Tanto las componentes transversales como la axial del campo
magnético producen corrientes que proporcionan pérdidas en las paredes de
la guía, y dado que dichas paredes no son conductores perfectos existirá
cierto grado de atenuación (dada en neper/cm), la cual está dada por la
expresión siguiente
