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Fig_ 37
Todas estas fuerzas concurren en el centro de
la esfera mayor. Reuniendo las fuerzas allí, el
diagrama de cuerpo libre de esta esfera podría
haberse trazado como en la Fig. 38.
w
Fig.38
Este diagrama es similar al de una partícula sometida a
las 4 fuerzas indicadas.
(16) Si las líneas de acción de todas las
fuerzas que actúan sobre un cuerpo rígido se
intersecan en un mismo punto e (o sea que
tenemos ,un sistema de fuerzas concurrentes),
entonces el cuerpo se puede tratar como si fuese
una partícula, en el sentido de que su ecuación de
equilibrio sería únicamente
N
2)1 =0
i=l
La ecuación de momentos n(" es independiente de
la anterior, por lo que no se aplicaría.
2.4. Traslación de una fuerza fuera de su
línea de acción.
Sabemos que toda fuerza se puede trasladar a
lo largo de su línea de acción sin que se altere el
equilibrio: Ahora bien, ¿qué sucede si intentamos
trasladar una fuerza hasta otro punto fuera de su línea
111-21
de acción?
Veámoslo en un ejemplo simple, el de la viga
en equilibrio mostrada en la Fig. 39.
20
A B
12 8
Fig.39
Se comprueba que la viga está en equilibrio, ya que
1:F=J2 - 20+8=0
r.M A =- 20 (4) + 8 (10) =O
Traslademos la fuerza de 20 en dos unidades
hacia la derecha, ubicándola ahora en la 6a. división
de la viga (Fig. 40):
, 20 ,
I ___ ~
I
A I B
12 8
Fig.40
¡No debimos hacerlo, pues hemos
trastornado el equilibrio de la viga!
No hay motivo de preocupación, empero.
Podemos enmendar este entuerto razonando como
sigue: antes de mover la fuerza de 20 su momento con
respecto al extremo A era de -80 unidades. Después
de moverla su momento c/r a A pasó a -120 unidades,
o sea que el momento total del sistema disminuyó en 40
unidades. Para arreglar el asunto basta con añadir un
par cuyo momento sea de 40 unidades positivas,
mismo que contrarrestará el cambio de "-40" debido
al movimiento (Véase la Pig. 41 ).