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3.6. Cuerpo sometido a fuerzas en
sólo dos puntos.
Consideremos una barra recta de peso
irisignificante. que sufre fuerzas FI y F2 en sus extremos
(Fig. 97). Si la barra está en equilibrio, entOnces las fuerzas
F¡ y F 2 deben:
• Ser iguales y de sentidos contrarios
• Ser colioeales con la barra
Fig.97
o sea, poniendo F1 :;;; F2 -= F. la barra debe estar cargada ya
sea en tensión simple, como se muestra en la Fig. 98, o bien
en compresión simple. Las dos fuerzas mostradas allí
forman un "par inocuo".
F
F
Fig.98
Cosa análoga ocurre con un cuerpo rígido (de
peso despreciable y en equilibrio), sometido a fuerzas en
sólo dos de sus puntos, como el cuerpo mostrado en la Fig.
99. Las fuerzas que concurren en el punto A pueden
sustituirse por una fuerza equivalente "F' que es la swna de
ellas; y lo, mismo podemos decir acerca de las fuerzas que
concurren en B. Las equivalentes deben ser iguales (ambas
a F) y sus líneas de acción deben coincidir con la línea que
une A con B (Fig. lOO).
Fig.99
I11-41
F
8
..
A
F
Fig.lOO
Recalcamos que si el cuerpo tiene un peso DO despreciable.
eotonces el teorema no se cumple.
¡Ejemplo 21~ Dos barras de peso despreciable están
acopladas mediante un pasador liso en B. como se muestra
en la Fig. 10 1, Y articuladas en los extremos A y C. En el
pasador está sujeto un cable del que cuelga una pesa de 120
N. Calcular las reacciones en las articulaciones A y C.
e
Fig.IOI
Hagamos el DeL del sistema compuesto de las
barras AB y BC, junto con el pasador que las une. Podemos
simplificar este diagrama notando que las barras AB y Be
están sujetas a fuerzas en sólo dos puntos. Por lo tanto, en
las articulaciones surge una fuerza de reacción que está a lo
largo de la barra respectiva. Denotando estas fuerzas con F 1
YF2 tenemos el OCL de la Fig. 102.
Fig. 102
En vista de que las tres fuerzas sobre el conjunto son
conc\UTCntes, basta COn plantear las ecuaciones de